Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

p

I

(

JP

) =

1

2

(

1

2

+) Status:

∗ ∗∗∗

p

MASS (atomic mass units u)

p

MASS (atomic mass units u)

p

MASS (atomic mass units u)

p

MASS (atomic mass units u)

The mass is known much more precisely in u (atomic mass units) than in
MeV. See the next data block.

VALUE

(u)

DOCUMENT ID

TECN

COMMENT

1

.

00727646677

±

0

.

00000000010

1

.

00727646677

±

0

.

00000000010

1

.

00727646677

±

0

.

00000000010

1

.

00727646677

±

0

.

00000000010

MOHR

08

RVUE 2006 CODATA value

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

1

.

00727646688

±

0

.

00000000013

MOHR

05

RVUE 2002 CODATA value

1

.

00727646688

±

0

.

00000000013

MOHR

99

RVUE 1998 CODATA value

1

.

007276470

±

0

.

000000012

COHEN

87

RVUE 1986 CODATA value

p

MASS (MeV)

p

MASS (MeV)

p

MASS (MeV)

p

MASS (MeV)

The mass is known much more precisely in u (atomic mass units) than
in MeV. The conversion from u to MeV, 1 u = 931.494028

±

0.000023

MeV/

c

2 (MOHR 08, the 2006 CODATA value), involves the relatively

poorly known electronic charge.

VALUE

(MeV)

DOCUMENT ID

TECN

COMMENT

938

.

272013

±

0

.

000023

938

.

272013

±

0

.

000023

938

.

272013

±

0

.

000023

938

.

272013

±

0

.

000023

MOHR

08

RVUE 2006 CODATA value

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

938

.

272029

±

0

.

000080

MOHR

05

RVUE 2002 CODATA value

938

.

271998

±

0

.

000038

MOHR

99

RVUE 1998 CODATA value

938

.

27231

±

0

.

00028

COHEN

87

RVUE 1986 CODATA value

938

.

2796

±

0

.

0027

COHEN

73

RVUE 1973 CODATA value

¯
¯

m

p

−

m

p

¯
¯

/

m

p

¯
¯

m

p

−

m

p

¯
¯

/

m

p

¯
¯

m

p

−

m

p

¯
¯

/

m

p

¯
¯

m

p

−

m

p

¯
¯

/

m

p

A test of

CPT

invariance. Note that the comparison of the

p

and

p

charge-

to-mass ratio, given in the next data block, is much better determined.

VALUE

CL%

DOCUMENT ID

TECN

COMMENT

<

2

×

10

−

9

<

2

×

10

−

9

<

2

×

10

−

9

<

2

×

10

−

9

90

1 HORI

06

SPEC

p e

−

He atom

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

<

1

.

0

×

10

−

8

90

1 HORI

03

SPEC

p e

−

4He,

p e

−

3He

<

6

×

10

−

8

90

1 HORI

01

SPEC

p e

−

He atom

<

5

×

10

−

7

2 TORII

99

SPEC

p e

−

He atom

1 HORI 01, HORI 03, and HORI 06 use the more-precisely-known constraint on the

p

charge-to-mass ratio of GABRIELSE 99 (see below) to get their results. Their results are
not independent of the HORI 01, HORI 03, and HORI 06 values for

¯
¯

qp

+

qp

¯
¯

/

e

, below.

2 TORII 99 uses the more-precisely-known constraint on the

p

charge-to-mass ratio of

GABRIELSE 95 (see below) to get this result. This is not independent of the TORII 99
value for

¯
¯

qp

+

qp

¯
¯

/

e

, below.

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Created: 6/1/2009 14:18

Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

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, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

p

/

p

CHARGE-TO-MASS RATIO,

¯
¯

q

p

m

p

¯
¯

/(

q

p

m

p

)

p

/

p

CHARGE-TO-MASS RATIO,

¯
¯

q

p

m

p

¯
¯

/(

q

p

m

p

)

p

/

p

CHARGE-TO-MASS RATIO,

¯
¯

q

p

m

p

¯
¯

/(

q

p

m

p

)

p

/

p

CHARGE-TO-MASS RATIO,

¯
¯

q

p

m

p

¯
¯

/(

q

p

m

p

)

A test of

CPT

invariance. Listed here are measurements involving the

inertial

masses. For a discussion of what may be inferred about the ratio

of

p

and

p gravitational

masses, see ERICSON 90; they obtain an upper

bound of 10

−

6–10

−

7 for violation of the equivalence principle for

p

’s.

VALUE

DOCUMENT ID

TECN

COMMENT

0

.

99999999991

±

0

.

00000000009

0

.

99999999991

±

0

.

00000000009

0

.

99999999991

±

0

.

00000000009

0

.

99999999991

±

0

.

00000000009

GABRIELSE

99

TRAP Penning trap

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

1

.

0000000015

±

0

.

0000000011

3 GABRIELSE

95

TRAP Penning trap

1

.

000000023

±

0

.

000000042

4 GABRIELSE

90

TRAP Penning trap

3 Equation (2) of GABRIELSE 95 should read

M

(

p

)/

M

(

p

) = 0

.

999 999 9985 (11)

(G. Gabrielse, private communication).

4 GABRIELSE 90 also measures

mp

/

m

e

−

= 1836

.

152660

±

0

.

000083 and

mp

/

m

e

−

= 1836

.

152680

±

0

.

000088. Both are completely consistent with the 1986 CODATA

(COHEN 87) value for

mp

/

m

e

−

of 1836

.

152701

±

0

.

000037.

(

¯
¯

q

p

m

p

¯
¯

–

q

p

m

p

)/

q

p

m

p

(

¯
¯

q

p

m

p

¯
¯

–

q

p

m

p

)/

q

p

m

p

(

¯
¯

q

p

m

p

¯
¯

–

q

p

m

p

)/

q

p

m

p

(

¯
¯

q

p

m

p

¯
¯

–

q

p

m

p

)/

q

p

m

p

A test of

CPT

invariance. Taken from the

p

/

p

charge-to-mass ratio,

above.

VALUE

DOCUMENT ID

(

−

9

±

9)

×

10

−

11 OUR EVALUATION

(

−

9

±

9)

×

10

−

11 OUR EVALUATION

(

−

9

±

9)

×

10

−

11 OUR EVALUATION

(

−

9

±

9)

×

10

−

11 OUR EVALUATION

¯
¯

q

p

+

q

p

¯
¯

±

e

¯
¯

q

p

+

q

p

¯
¯

±

e

¯
¯

q

p

+

q

p

¯
¯

±

e

¯
¯

q

p

+

q

p

¯
¯

±

e

A test of

CPT

invariance. Note that the comparison of the

p

and

p

charge-

to-mass ratios given above is much better determined. See also a similar
test involving the electron.

VALUE

CL%

DOCUMENT ID

TECN

COMMENT

<

2

×

10

−

9

<

2

×

10

−

9

<

2

×

10

−

9

<

2

×

10

−

9

90

5 HORI

06

SPEC

p e

−

He atom

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

<

1

.

0

×

10

−

8

90

5 HORI

03

SPEC

p e

−

4He,

p e

−

3He

<

6

×

10

−

8

90

5 HORI

01

SPEC

p e

−

He atom

<

5

×

10

−

7

6 TORII

99

SPEC

p e

−

He atom

<

2

×

10

−

5

7 HUGHES

92

RVUE

5 HORI 01, HORI 03, and HORI 06 use the more-precisely-known constraint on the

p

charge-to-mass ratio of GABRIELSE 99 (see above) to get their results. Their results
are not independent of the HORI 01, HORI 03, and HORI 06 values for

¯
¯

mp

−

mp

¯
¯

/

mp

,

above.

6 TORII 99 uses the more-precisely-known constraint on the

p

charge-to-mass ratio of

GABRIELSE 95 (see above) to get this result. This is not independent of the TORII 99
value for

¯
¯

mp

−

mp

¯
¯

/

mp

, above.

7 HUGHES 92 uses recent measurements of Rydberg-energy and cyclotron-frequency ra-

tios.

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B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

¯
¯

q

p

+

q

e

¯
¯

±

e

¯
¯

q

p

+

q

e

¯
¯

±

e

¯
¯

q

p

+

q

e

¯
¯

±

e

¯
¯

q

p

+

q

e

¯
¯

±

e

See DYLLA 73 for a summary of experiments on the neutrality of matter.
See also “

n

CHARGE” in the neutron Listings.

VALUE

DOCUMENT ID

COMMENT

<

1

.

0

×

10

−

21

<

1

.

0

×

10

−

21

<

1

.

0

×

10

−

21

<

1

.

0

×

10

−

21

8 DYLLA

73

Neutrality of SF6

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

<

3

.

2

×

10

−

20

9 SENGUPTA

00

binary pulsar

<

0

.

8

×

10

−

21

MARINELLI

84

Magnetic levitation

8 Assumes that

qn

=

qp

+

qe

.

9 SENGUPTA 00 uses the difference between the observed rate of of rotational energy loss

by the binary pulsar PSR B1913+16 and the rate predicted by general relativity to set
this limit. See the paper for assumptions.

p

MAGNETIC MOMENT

p

MAGNETIC MOMENT

p

MAGNETIC MOMENT

p

MAGNETIC MOMENT

See the “Note on Baryon Magnetic Moments” in the

Λ

Listings.

VALUE

(

µ

N

)

DOCUMENT ID

TECN

COMMENT

2

.

792847356

±

0

.

000000023

2

.

792847356

±

0

.

000000023

2

.

792847356

±

0

.

000000023

2

.

792847356

±

0

.

000000023

MOHR

08

RVUE 2006 CODATA value

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

2

.

792847351

±

0

.

000000028

MOHR

05

RVUE 2002 CODATA value

2

.

792847337

±

0

.

000000029

MOHR

99

RVUE 1998 CODATA value

2

.

792847386

±

0

.

000000063

COHEN

87

RVUE 1986 CODATA value

2

.

7928456

±

0

.

0000011

COHEN

73

RVUE 1973 CODATA value

p

MAGNETIC MOMENT

p

MAGNETIC MOMENT

p

MAGNETIC MOMENT

p

MAGNETIC MOMENT

A few early results have been omitted.

VALUE

(

µ

N

)

DOCUMENT ID

TECN

COMMENT

−

2

.

800

±

0

.

008 OUR AVERAGE

−

2

.

800

±

0

.

008 OUR AVERAGE

−

2

.

800

±

0

.

008 OUR AVERAGE

−

2

.

800

±

0

.

008 OUR AVERAGE

−

2

.

8005

±

0

.

0090

KREISSL

88

CNTR

p

208Pb 11

→

10 X-ray

−

2

.

817

±

0

.

048

ROBERTS

78

CNTR

−

2

.

791

±

0

.

021

HU

75

CNTR Exotic atoms

(

µ

p

+

µ

p

)

±

µ

p

(

µ

p

+

µ

p

)

±

µ

p

(

µ

p

+

µ

p

)

±

µ

p

(

µ

p

+

µ

p

)

±

µ

p

A test of

CPT

invariance. Calculated from the

p

and

p

magnetic moments,

above.

VALUE

DOCUMENT ID

(

−

2

.

6

±

2

.

9)

×

10

−

3 OUR EVALUATION

(

−

2

.

6

±

2

.

9)

×

10

−

3 OUR EVALUATION

(

−

2

.

6

±

2

.

9)

×

10

−

3 OUR EVALUATION

(

−

2

.

6

±

2

.

9)

×

10

−

3 OUR EVALUATION

HTTP://PDG.LBL.GOV

Page 3

Created: 6/1/2009 14:18

Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

p

ELECTRIC DIPOLE MOMENT

p

ELECTRIC DIPOLE MOMENT

p

ELECTRIC DIPOLE MOMENT

p

ELECTRIC DIPOLE MOMENT

A nonzero value is forbidden by both

T

invariance and

P

invariance.

VALUE

(10

−

23

e

cm)

EVTS

DOCUMENT ID

TECN

COMMENT

<

0

.

54

<

0

.

54

<

0

.

54

<

0

.

54

10 DMITRIEV

03

Uses 199Hg atom EDM

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

−

3

.

7

±

6

.

3

CHO

89

NMR

Tl F molecules

<

400

DZUBA

85

THEO Uses 129Xe moment

130

±

200

11 WILKENING 84

900

±

1400

12 WILKENING 84

700

±

900

1G

HARRISON

69

MBR

Molecular beam

10 DMITRIEV 03 calculates this limit from the limit on the electric dipole moment of the

199Hg atom.

11 This WILKENING 84 value includes a finite-size effect and a magnetic effect.

12 This WILKENING 84 value is more cautious than the other and excludes the finite-size

effect, which relies on uncertain nuclear integrals.

p

ELECTRIC POLARIZABILITY

α

p

p

ELECTRIC POLARIZABILITY

α

p

p

ELECTRIC POLARIZABILITY

α

p

p

ELECTRIC POLARIZABILITY

α

p

For a very complete review of the “polarizability of the nucleon and Compton scat-
tering,” see SCHUMACHER 05. His recommended values for the proton are

α

p

=

(12

.

0

±

0

.

6)

×

10

−

4 fm3 and

β

p

= (1.9

∓

0.6)

×

10

−

4 fm3, almost exactly our

averages.

VALUE

(10

−

4 fm3)

DOCUMENT ID

TECN

COMMENT

12

.

0

±

0

.

6 OUR AVERAGE

12

.

0

±

0

.

6 OUR AVERAGE

12

.

0

±

0

.

6 OUR AVERAGE

12

.

0

±

0

.

6 OUR AVERAGE

12

.

1

±

1

.

1

±

0

.

5

13 BEANE

03

EFT +

γ

p

11

.

82

±

0

.

98 + 0

.

52

−

0

.

98

14 BLANPIED

01

LEGS

p

(

~

γ

,

γ

),

p

(

~

γ

,

π

0),

p

(

~

γ

,

π

+)

11

.

9

±

0

.

5

±

1

.

3

15 OLMOSDEL... 01

CNTR

γ

p

Compton scattering

12

.

1

±

0

.

8

±

0

.

5

16 MACGIBBON 95

RVUE global average

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

11

.

7

±

0

.

8

±

0

.

7

17 BARANOV

01

RVUE Global average

12

.

5

±

0

.

6

±

0

.

9

MACGIBBON 95

CNTR

γ

p

Compton scattering

9

.

8

±

0

.

4

±

1

.

1

HALLIN

93

CNTR

γ

p

Compton scattering

10

.

62 + 1

.

25

−

1

.

19

+ 1

.

07

−

1

.

03

ZIEGER

92

CNTR

γ

p

Compton scattering

10

.

9

±

2

.

2

±

1

.

3

18 FEDERSPIEL 91

CNTR

γ

p

Compton scattering

13 BEANE 03 uses effective field theory and low-energy

γ

p

and

γ

d

Compton-scattering

data. It also gets for the isoscalar polarizabilities (see the erratum)

α

N

= (13

.

0

±

1

.

9 + 3

.

9

−

1

.

5)

×

10

−

4 fm3 and

β

N

= (

−

1

.

8

±

1

.

9 + 2

.

1

−

0

.

9)

×

10

−

4 fm3.

14 BLANPIED 01 gives

α

p

+

β

p

and

α

p

−

β

p

. The separate

α

p

and

β

p

are provided to

us by A. Sandorfi. The first error above is statistics plus systematics; the second is from
the model.

15 This OLMOSDELEON 01 result uses the TAPS data alone, and does not use the (re-

evaluated) sum-rule constraint that

α

+

β

= (13

.

8

±

0

.

4)

×

10

−

4 fm3. See the paper for

a discussion.

16 MACGIBBON 95 combine the results of ZIEGER 92, FEDERSPIEL 91, and their own

experiment to get a “global average” in which model errors and systematic errors are
treated in a consistent way. See MACGIBBON 95 for a discussion.

HTTP://PDG.LBL.GOV

Page 4

Created: 6/1/2009 14:18

Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

17 BARANOV 01 combines the results of 10 experiments from 1958 through 1995 to get a

global average that takes into account both systematic and model errors and does not
use the theoretical constraint on the sum

α

p

+

β

p

.

18 FEDERSPIEL 91 obtains for the (static) electric polarizability

α

p

, defined in terms of the

induced electric dipole moment by D

D

D

D = 4

π²

0

α

p

E

E

E

E, the value (7

.

0

±

2

.

2

±

1

.

3)

×

10

−

4 fm3.

p

MAGNETIC POLARIZABILITY

β

p

p

MAGNETIC POLARIZABILITY

β

p

p

MAGNETIC POLARIZABILITY

β

p

p

MAGNETIC POLARIZABILITY

β

p

The electric and magnetic polarizabilities are subject to a dispersion sum-
rule constraint

α

+

β

= (14

.

2

±

0

.

5)

×

10

−

4 fm3. Errors here are

anticorrelated with those on

α

p

due to this constraint.

VALUE

(10

−

4 fm3)

DOCUMENT ID

TECN

COMMENT

1

.

9

±

0

.

5 OUR AVERAGE

1

.

9

±

0

.

5 OUR AVERAGE

1

.

9

±

0

.

5 OUR AVERAGE

1

.

9

±

0

.

5 OUR AVERAGE

3

.

4

±

1

.

1

±

0

.

1

19 BEANE

03

EFT +

γ

p

1

.

43

±

0

.

98 + 0

.

52

−

0

.

98

20 BLANPIED

01

LEGS

p

(

~

γ

,

γ

),

p

(

~

γ

,

π

0),

p

(

~

γ

,

π

+)

1

.

2

±

0

.

7

±

0

.

5

21 OLMOSDEL... 01

CNTR

γ

p

Compton scattering

2

.

1

±

0

.

8

±

0

.

5

22 MACGIBBON 95

RVUE global average

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

2

.

3

±

0

.

9

±

0

.

7

23 BARANOV

01

RVUE Global average

1

.

7

±

0

.

6

±

0

.

9

MACGIBBON 95

CNTR

γ

p

Compton scattering

4

.

4

±

0

.

4

±

1

.

1

HALLIN

93

CNTR

γ

p

Compton scattering

3

.

58 + 1

.

19

−

1

.

25

+ 1

.

03

−

1

.

07

ZIEGER

92

CNTR

γ

p

Compton scattering

3

.

3

±

2

.

2

±

1

.

3

FEDERSPIEL 91

CNTR

γ

p

Compton scattering

19 BEANE 03 uses effective field theory and low-energy

γ

p

and

γ

d

Compton-scattering

data. It also gets for the isoscalar polarizabilities (see the erratum)

α

N

= (13

.

0

±

1

.

9 + 3

.

9

−

1

.

5)

×

10

−

4 fm3 and

β

N

= (

−

1

.

8

±

1

.

9 + 2

.

1

−

0

.

9)

×

10

−

4 fm3.

20 BLANPIED 01 gives

α

p

+

β

p

and

α

p

−

β

p

. The separate

α

p

and

β

p

are provided to

us by A. Sandorfi. The first error above is statistics plus systematics; the second is from
the model.

21 This OLMOSDELEON 01 result uses the TAPS data alone, and does not use the (re-

evaluated) sum-rule constraint that

α

+

β

= (13

.

8

±

0

.

4)

×

10

−

4 fm3. See the paper for

a discussion.

22 MACGIBBON 95 combine the results of ZIEGER 92, FEDERSPIEL 91, and their own

experiment to get a “global average” in which model errors and systematic errors are
treated in a consistent way. See MACGIBBON 95 for a discussion.

23 BARANOV 01 combines the results of 10 experiments from 1958 through 1995 to get a

global average that takes into account both systematic and model errors and does not
use the theoretical constraint on the sum

α

p

+

β

p

.

p

CHARGE RADIUS

p

CHARGE RADIUS

p

CHARGE RADIUS

p

CHARGE RADIUS

This is the rms charge radius,

q

­

r

2

®

.

VALUE

(fm)

DOCUMENT ID

TECN

COMMENT

0

.

8768

±

0

.

0069

0

.

8768

±

0

.

0069

0

.

8768

±

0

.

0069

0

.

8768

±

0

.

0069

MOHR

08

RVUE 2006 CODATA value

HTTP://PDG.LBL.GOV

Page 5

Created: 6/1/2009 14:18

Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

0

.

897

±

0

.

018

BLUNDEN

05

SICK 03 + 2

γ

correc-

tion

0

.

8750

±

0

.

0068

MOHR

05

RVUE 2002 CODATA value

0

.

895

±

0

.

010

±

0

.

013

SICK

03

e p

→

e p

reanalysis

0

.

830

±

0

.

040

±

0

.

040

24 ESCHRICH

01

e p

→

e p

0

.

883

±

0

.

014

MELNIKOV

00

1S Lamb Shift in H

0

.

880

±

0

.

015

ROSENFELDR...

00

e p

+ Coul. corrections

0

.

847

±

0

.

008

MERGELL

96

e p

+ disp. relations

0

.

877

±

0

.

024

WONG

94

reanalysis of Mainz

e p

data

0

.

865

±

0

.

020

MCCORD

91

e p

→

e p

0

.

862

±

0

.

012

SIMON

80

e p

→

e p

0

.

880

±

0

.

030

BORKOWSKI 74

e p

→

e p

0

.

810

±

0

.

020

AKIMOV

72

e p

→

e p

0

.

800

±

0

.

025

FREREJACQ... 66

e p

→

e p

(CH2 tgt.)

0

.

805

±

0

.

011

HAND

63

e p

→

e p

24 ESCHRICH 01 actually gives

­

r

2

®

= (0

.

69

±

0

.

06

±

0

.

06) fm2.

p

MEAN LIFE

p

MEAN LIFE

p

MEAN LIFE

p

MEAN LIFE

A test of baryon conservation. See the “

p

Partial Mean Lives” section below for limits

for identified final states. The limits here are to “anything” or are for “disappearance”
modes of a bound proton (

p

) or (

n

). See also the 3

ν

modes in the “Partial Mean

Lives” section. Table 1 of BACK 03 is a nice summary.

LIMIT

(years)

PARTICLE

CL%

DOCUMENT ID

TECN

COMMENT

>

5

.

8

×

1029

>

5

.

8

×

1029

>

5

.

8

×

1029

>

5

.

8

×

1029

n

n

n

n

90

25 ARAKI

06

KLND

n

→

invisible

>

2

.

1

×

1029

>

2

.

1

×

1029

>

2

.

1

×

1029

>

2

.

1

×

1029

p

p

p

p

90

26 AHMED

04

SNO

p

→

invisible

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

1

.

9

×

1029

n

90

26 AHMED

04

SNO

n

→

invisible

>

1

.

8

×

1025

n

90

27 BACK

03

BORX

>

1

.

1

×

1026

p

90

27 BACK

03

BORX

>

3

.

5

×

1028

p

90

28 ZDESENKO

03

p

→

invisible

>

1

×

1028

p

90

29 AHMAD

02

SNO

p

→

invisible

>

4

×

1023

p

95

TRETYAK

01

d

→

n

+ ?

>

1

.

9

×

1024

p

90

30 BERNABEI

00

B

DAMA

>

1

.

6

×

1025

p

,

n

31

,

32 EVANS

77

>

3

×

1023

p

32 DIX

70

CNTR

>

3

×

1023

p

,

n

32

,

33 FLEROV

58

25 ARAKI 06 looks for signs of de-excitation of the residual nucleus after disappearance of

a neutron from the

s

shell of 12C.

26 AHMED 04 looks for

γ

rays from the de-excitation of a residual 15O

∗

or 15N

∗

following

the disappearance of a neutron or proton in 16O.

27 BACK 03 looks for decays of unstable nuclides left after

N

decays of parent 12C, 13C,

16O nuclei. These are “invisible channel” limits.

28 ZDESENKO 03 gets this limit on proton disappearance in deuterium by analyzing SNO

data in AHMAD 02.

29 AHMAD 02 (see its footnote 7) looks for neutrons left behind after the disappearance

of the proton in deuterons.

HTTP://PDG.LBL.GOV

Page 6

Created: 6/1/2009 14:18

Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

30 BERNABEI 00

B

looks for the decay of a 128

53

I nucleus following the disappearance of a

proton in the otherwise-stable 129

54

Xe nucleus.

31 EVANS 77 looks for the daughter nuclide 129Xe from possible 130Te decays in ancient

Te ore samples.

32 This mean-life limit has been obtained from a half-life limit by dividing the latter by ln(2)

= 0.693.

33 FLEROV 58 looks for the spontaneous fission of a 232Th nucleus after the disappearance

of one of its nucleons.

p

MEAN LIFE

p

MEAN LIFE

p

MEAN LIFE

p

MEAN LIFE

Of the two astrophysical limits here, that of GEER 00

D

involves consider-

ably more refinements in its modeling. The other limits come from direct
observations of stored antiprotons. See also “

p

Partial Mean Lives” after

“

p

Partial Mean Lives,” below, for exclusive-mode limits. The best (life-

time/branching fraction) limit there is 7

×

105 years, for

p

→

e

−

γ

. We

advance only the exclusive-mode limits to our Summary Tables.

LIMIT

(years)

CL%

EVTS

DOCUMENT ID

TECN

COMMENT

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

8

×

105

90

34 GEER

00

D

p

/

p

ratio, cosmic

rays

>

0

.

28

GABRIELSE

90

TRAP Penning trap

>

0

.

08

90

1

BELL

79

CNTR Storage ring

>

1

×

107

GOLDEN

79

SPEC

p

/

p

ratio, cosmic

rays

>

3

.

7

×

10

−

3

BREGMAN

78

CNTR Storage ring

34 GEER 00

D

uses agreement between a model of galactic

p

production and propagation

and the observed

p

/

p

cosmic-ray spectrum to set this limit.

p

DECAY MODES

p

DECAY MODES

p

DECAY MODES

p

DECAY MODES

See the “Note on Nucleon Decay” in our 1994 edition (Phys. Rev. D50

D50

D50

D50,

1173) for a short review.

The “partial mean life” limits tabulated here are the limits on

τ

/B

i

, where

τ

is the total mean life and B

i

is the branching fraction for the mode in

question. For

N

decays,

p

and

n

indicate proton and neutron partial

lifetimes.

Partial mean life

Mode

(1030 years)

Confidence level

Antilepton + meson

Antilepton + meson

Antilepton + meson

Antilepton + meson

τ

1

N

→

e

+

π

>

158 (

n

),

>

1600 (

p

)

90%

τ

2

N

→

µ

+

π

>

100 (

n

),

>

473 (

p

)

90%

τ

3

N

→

ν π

>

112 (

n

),

>

25 (

p

)

90%

τ

4

p

→

e

+

η

>

313

90%

τ

5

p

→

µ

+

η

>

126

90%

τ

6

n

→

ν η

>

158

90%

τ

7

N

→

e

+

ρ

>

217 (

n

),

>

75 (

p

)

90%

HTTP://PDG.LBL.GOV

Page 7

Created: 6/1/2009 14:18

Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

τ

8

N

→

µ

+

ρ

>

228 (

n

),

>

110 (

p

)

90%

τ

9

N

→

ν ρ

>

19 (

n

),

>

162 (

p

)

90%

τ

10

p

→

e

+

ω

>

107

90%

τ

11

p

→

µ

+

ω

>

117

90%

τ

12

n

→

ν ω

>

108

90%

τ

13

N

→

e

+

K

>

17 (

n

),

>

150 (

p

)

90%

τ

14

p

→

e

+

K

0

S

>

120

90%

τ

15

p

→

e

+

K

0

L

>

51

90%

τ

16

N

→

µ

+

K

>

26 (

n

),

>

120 (

p

)

90%

τ

17

p

→

µ

+

K

0

S

>

150

90%

τ

18

p

→

µ

+

K

0

L

>

83

90%

τ

19

N

→

ν

K

>

86 (

n

),

>

670 (

p

)

90%

τ

20

n

→

ν

K

0

S

>

51

90%

τ

21

p

→

e

+

K

∗

(892)

0

>

84

90%

τ

22

N

→

ν

K

∗

(892)

>

78 (

n

),

>

51 (

p

)

90%

Antilepton + mesons

Antilepton + mesons

Antilepton + mesons

Antilepton + mesons

τ

23

p

→

e

+

π

+

π

−

>

82

90%

τ

24

p

→

e

+

π

0

π

0

>

147

90%

τ

25

n

→

e

+

π

−

π

0

>

52

90%

τ

26

p

→

µ

+

π

+

π

−

>

133

90%

τ

27

p

→

µ

+

π

0

π

0

>

101

90%

τ

28

n

→

µ

+

π

−

π

0

>

74

90%

τ

29

n

→

e

+

K

0

π

−

>

18

90%

Lepton + meson

Lepton + meson

Lepton + meson

Lepton + meson

τ

30

n

→

e

−

π

+

>

65

90%

τ

31

n

→

µ

−

π

+

>

49

90%

τ

32

n

→

e

−

ρ

+

>

62

90%

τ

33

n

→

µ

−

ρ

+

>

7

90%

τ

34

n

→

e

−

K

+

>

32

90%

τ

35

n

→

µ

−

K

+

>

57

90%

Lepton + mesons

Lepton + mesons

Lepton + mesons

Lepton + mesons

τ

36

p

→

e

−

π

+

π

+

>

30

90%

τ

37

n

→

e

−

π

+

π

0

>

29

90%

τ

38

p

→

µ

−

π

+

π

+

>

17

90%

τ

39

n

→

µ

−

π

+

π

0

>

34

90%

τ

40

p

→

e

−

π

+

K

+

>

75

90%

τ

41

p

→

µ

−

π

+

K

+

>

245

90%

HTTP://PDG.LBL.GOV

Page 8

Created: 6/1/2009 14:18

Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

Antilepton + photon(s)

Antilepton + photon(s)

Antilepton + photon(s)

Antilepton + photon(s)

τ

42

p

→

e

+

γ

>

670

90%

τ

43

p

→

µ

+

γ

>

478

90%

τ

44

n

→

ν γ

>

28

90%

τ

45

p

→

e

+

γ γ

>

100

90%

τ

46

n

→

ν γ γ

>

219

90%

Three (or more) leptons

Three (or more) leptons

Three (or more) leptons

Three (or more) leptons

τ

47

p

→

e

+

e

+

e

−

>

793

90%

τ

48

p

→

e

+

µ

+

µ

−

>

359

90%

τ

49

p

→

e

+

ν ν

>

17

90%

τ

50

n

→

e

+

e

−

ν

>

257

90%

τ

51

n

→

µ

+

e

−

ν

>

83

90%

τ

52

n

→

µ

+

µ

−

ν

>

79

90%

τ

53

p

→

µ

+

e

+

e

−

>

529

90%

τ

54

p

→

µ

+

µ

+

µ

−

>

675

90%

τ

55

p

→

µ

+

ν ν

>

21

90%

τ

56

p

→

e

−

µ

+

µ

+

>

6

90%

τ

57

n

→

3

ν

>

0

.

0005

90%

τ

58

n

→

5

ν

Inclusive modes

Inclusive modes

Inclusive modes

Inclusive modes

τ

59

N

→

e

+

anything

>

0

.

6 (

n

,

p

)

90%

τ

60

N

→

µ

+

anything

>

12 (

n

,

p

)

90%

τ

61

N

→

ν

anything

τ

62

N

→

e

+

π

0

anything

>

0

.

6 (

n

,

p

)

90%

τ

63

N

→

2 bodies,

ν

-free

∆

B

= 2 dinucleon modes

∆

B

= 2 dinucleon modes

∆

B

= 2 dinucleon modes

∆

B

= 2 dinucleon modes

The following are lifetime limits per iron nucleus.

τ

64

p p

→

π

+

π

+

>

0

.

7

90%

τ

65

p n

→

π

+

π

0

>

2

90%

τ

66

n n

→

π

+

π

−

>

0

.

7

90%

τ

67

n n

→

π

0

π

0

>

3

.

4

90%

τ

68

p p

→

e

+

e

+

>

5

.

8

90%

τ

69

p p

→

e

+

µ

+

>

3

.

6

90%

τ

70

p p

→

µ

+

µ

+

>

1

.

7

90%

τ

71

p n

→

e

+

ν

>

2

.

8

90%

τ

72

p n

→

µ

+

ν

>

1

.

6

90%

τ

73

n n

→

ν

e

ν

e

>

0

.

000049

90%

τ

74

n n

→

ν

µ

ν

µ

τ

75

p n

→

invisible

>

2

.

1

×

10

−

5

90%

τ

76

p p

→

invisible

>

0

.

00005

90%

HTTP://PDG.LBL.GOV

Page 9

Created: 6/1/2009 14:18

Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

p

DECAY MODES

p

DECAY MODES

p

DECAY MODES

p

DECAY MODES

Partial mean life

Mode

(years)

Confidence level

τ

77

p

→

e

−

γ

>

7

×

105

90%

τ

78

p

→

µ

−

γ

>

5

×

104

90%

τ

79

p

→

e

−

π

0

>

4

×

105

90%

τ

80

p

→

µ

−

π

0

>

5

×

104

90%

τ

81

p

→

e

−

η

>

2

×

104

90%

τ

82

p

→

µ

−

η

>

8

×

103

90%

τ

83

p

→

e

−

K

0

S

>

900

90%

τ

84

p

→

µ

−

K

0

S

>

4

×

103

90%

τ

85

p

→

e

−

K

0

L

>

9

×

103

90%

τ

86

p

→

µ

−

K

0

L

>

7

×

103

90%

τ

87

p

→

e

−

γ γ

>

2

×

104

90%

τ

88

p

→

µ

−

γ γ

>

2

×

104

90%

τ

89

p

→

e

−

ρ

τ

90

p

→

e

−

ω

>

200

90%

τ

91

p

→

e

−

K

∗

(892)

0

p

PARTIAL MEAN LIVES

p

PARTIAL MEAN LIVES

p

PARTIAL MEAN LIVES

p

PARTIAL MEAN LIVES

The “partial mean life” limits tabulated here are the limits on

τ

/B

i

, where

τ

is the total mean life for the proton and B

i

is the branching fraction for

the mode in question.

Decaying particle:

p

= proton,

n

= bound neutron. The same event may

appear under more than one partial decay mode. Background estimates
may be accurate to a factor of two.

Antilepton + meson

Antilepton + meson

Antilepton + meson

Antilepton + meson

τ

¡

N

→

e

+

π

¢

τ

1

τ

¡

N

→

e

+

π

¢

τ

1

τ

¡

N

→

e

+

π

¢

τ

1

τ

¡

N

→

e

+

π

¢

τ

1

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

158

>

158

>

158

>

158

n

n

n

n

90

90

90

90

3

333 5555

MCGREW

99

IMB3

>

1600

>

1600

>

1600

>

1600

p

p

p

p

90

90

90

90

0

000 0

.

1

0

.

1

0

.

1

0

.

1

SHIOZAWA

98

SKAM

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

540

p

90

0 0

.

2

MCGREW

99

IMB3

>

70

p

90

0 0

.

5

BERGER

91

FREJ

>

70

n

90

0

≤

0

.

1

BERGER

91

FREJ

>

550

p

90

0 0

.

7

35 BECKER-SZ... 90

IMB3

>

260

p

90

0

<

0

.

04

HIRATA

89

C

KAMI

>

130

n

90

0

<

0

.

2

HIRATA

89

C

KAMI

>

310

p

90

0 0

.

6

SEIDEL

88

IMB

>

100

n

90

0 1

.

6

SEIDEL

88

IMB

>

1

.

3

n

90

0

BARTELT

87

SOUD

>

1

.

3

p

90

0

BARTELT

87

SOUD

HTTP://PDG.LBL.GOV

Page 10

Created: 6/1/2009 14:18

Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

>

250

p

90

0 0

.

3

HAINES

86

IMB

>

31

n

90

8 9

HAINES

86

IMB

>

64

p

90

0

<

0

.

4

ARISAKA

85

KAMI

>

26

n

90

0

<

0

.

7

ARISAKA

85

KAMI

>

82

p

(free)

90

0 0

.

2

BLEWITT

85

IMB

>

250

p

90

0 0

.

2

BLEWITT

85

IMB

>

25

n

90

4 4

PARK

85

IMB

>

15

p

,

n

90

0

BATTISTONI 84

NUSX

>

0

.

5

p

90

1 0

.

3

36 BARTELT

83

SOUD

>

0

.

5

n

90

1 0

.

3

36 BARTELT

83

SOUD

>

5

.

8

p

90

2

37 KRISHNA...

82

KOLR

>

5

.

8

n

90

2

37 KRISHNA...

82

KOLR

>

0

.

1

n

90

38 GURR

67

CNTR

35 This BECKER-SZENDY 90 result includes data from SEIDEL 88.

36 Limit based on zero events.

37 We have calculated 90% CL limit from 1 confined event.

38 We have converted half-life to 90% CL mean life.

τ

¡

N

→

µ

+

π

¢

τ

2

τ

¡

N

→

µ

+

π

¢

τ

2

τ

¡

N

→

µ

+

π

¢

τ

2

τ

¡

N

→

µ

+

π

¢

τ

2

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

473

>

473

>

473

>

473

p

p

p

p

90

90

90

90

0

000 0

.

6

0

.

6

0

.

6

0

.

6

MCGREW

99

IMB3

>

100

>

100

>

100

>

100

n

n

n

n

90

90

90

90

0

000

<

0

.

2

<

0

.

2

<

0

.

2

<

0

.

2

HIRATA

89

C

KAMI

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

90

n

90

1 1

.

9

MCGREW

99

IMB3

>

81

p

90

0 0

.

2

BERGER

91

FREJ

>

35

n

90

1 1

.

0

BERGER

91

FREJ

>

230

p

90

0

<

0

.

07

HIRATA

89

C

KAMI

>

270

p

90

0 0

.

5

SEIDEL

88

IMB

>

63

n

90

0 0

.

5

SEIDEL

88

IMB

>

76

p

90

2 1

HAINES

86

IMB

>

23

n

90

8 7

HAINES

86

IMB

>

46

p

90

0

<

0

.

7

ARISAKA

85

KAMI

>

20

n

90

0

<

0

.

4

ARISAKA

85

KAMI

>

59

p

(free)

90

0 0

.

2

BLEWITT

85

IMB

>

100

p

90

1 0

.

4

BLEWITT

85

IMB

>

38

n

90

1 4

PARK

85

IMB

>

10

p

,

n

90

0

BATTISTONI 84

NUSX

>

1

.

3

p

,

n

90

0

ALEKSEEV

81

BAKS

τ

¡

N

→

ν π

¢

τ

3

τ

¡

N

→

ν π

¢

τ

3

τ

¡

N

→

ν π

¢

τ

3

τ

¡

N

→

ν π

¢

τ

3

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

16

>

16

>

16

>

16

p

p

p

p

90

90

90

90

6

666 6

.

7

6

.

7

6

.

7

6

.

7

WALL

00

B

SOU2

>

112

>

112

>

112

>

112

n

n

n

n

90

90

90

90

6

666 6

.

6

6

.

6

6

.

6

6

.

6

MCGREW

99

IMB3

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

39

n

90

4 3

.

8

WALL

00

B

SOU2

>

10

p

90

15 20

.

3

MCGREW

99

IMB3

>

13

n

90

1 1

.

2

BERGER

89

FREJ

>

10

p

90

11 14

BERGER

89

FREJ

>

25

p

90

32 32

.

8

39 HIRATA

89

C

KAMI

>

100

n

90

1 3

HIRATA

89

C

KAMI

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Page 11

Created: 6/1/2009 14:18

Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

>

6

n

90

73 60

HAINES

86

IMB

>

2

p

90

16 13

KAJITA

86

KAMI

>

40

n

90

0 1

KAJITA

86

KAMI

>

7

n

90

28 19

PARK

85

IMB

>

7

n

90

0

BATTISTONI 84

NUSX

>

2

p

90

≤

3

BATTISTONI 84

NUSX

>

5

.

8

p

90

1

40 KRISHNA...

82

KOLR

>

0

.

3

p

90

2

41 CHERRY

81

HOME

>

0

.

1

p

90

42 GURR

67

CNTR

39 In estimating the background, this HIRATA 89

C

limit (as opposed to the later limits of

WALL 00

B

and MCGREW 99) does not take into account present understanding that

the flux of

νµ

originating in the upper atmosphere is depleted. Doing so would reduce

the background and thus also would reduce the limit here.

40 We have calculated 90% CL limit from 1 confined event.

41 We have converted 2 possible events to 90% CL limit.

42 We have converted half-life to 90% CL mean life.

τ

¡

p

→

e

+

η

¢

τ

4

τ

¡

p

→

e

+

η

¢

τ

4

τ

¡

p

→

e

+

η

¢

τ

4

τ

¡

p

→

e

+

η

¢

τ

4

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

313

>

313

>

313

>

313

p

p

p

p

90

90

90

90

0

000 0

.

2

0

.

2

0

.

2

0

.

2

MCGREW

99

IMB3

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

81

p

90

1 1

.

7

WALL

00

B

SOU2

>

44

p

90

0 0

.

1

BERGER

91

FREJ

>

140

p

90

0

<

0

.

04

HIRATA

89

C

KAMI

>

100

p

90

0 0

.

6

SEIDEL

88

IMB

>

200

p

90

5 3

.

3

HAINES

86

IMB

>

64

p

90

0

<

0

.

8

ARISAKA

85

KAMI

>

64

p

(free)

90

5 6

.

5

BLEWITT

85

IMB

>

200

p

90

5 4

.

7

BLEWITT

85

IMB

>

1

.

2

p

90

2

43 CHERRY

81

HOME

43 We have converted 2 possible events to 90% CL limit.

τ

¡

p

→

µ

+

η

¢

τ

5

τ

¡

p

→

µ

+

η

¢

τ

5

τ

¡

p

→

µ

+

η

¢

τ

5

τ

¡

p

→

µ

+

η

¢

τ

5

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

126

>

126

>

126

>

126

p

p

p

p

90

90

90

90

3

333 2

.

8

2

.

8

2

.

8

2

.

8

MCGREW

99

IMB3

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

89

p

90

0 1

.

6

WALL

00

B

SOU2

>

26

p

90

1 0

.

8

BERGER

91

FREJ

>

69

p

90

1

<

0

.

08

HIRATA

89

C

KAMI

>

1

.

3

p

90

0 0

.

7

PHILLIPS

89

HPW

>

34

p

90

1 1

.

5

SEIDEL

88

IMB

>

46

p

90

7 6

HAINES

86

IMB

>

26

p

90

1

<

0

.

8

ARISAKA

85

KAMI

>

17

p

(free)

90

6 6

BLEWITT

85

IMB

>

46

p

90

7 8

BLEWITT

85

IMB

HTTP://PDG.LBL.GOV

Page 12

Created: 6/1/2009 14:18

Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

τ

¡

n

→

ν η

¢

τ

6

τ

¡

n

→

ν η

¢

τ

6

τ

¡

n

→

ν η

¢

τ

6

τ

¡

n

→

ν η

¢

τ

6

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

158

>

158

>

158

>

158

n

n

n

n

90

90

90

90

0

000 1

.

2

1

.

2

1

.

2

1

.

2

MCGREW

99

IMB3

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

71

n

90

2 3

.

7

WALL

00

B

SOU2

>

29

n

90

0 0

.

9

BERGER

89

FREJ

>

54

n

90

2 0

.

9

HIRATA

89

C

KAMI

>

16

n

90

3 2

.

1

SEIDEL

88

IMB

>

25

n

90

7 6

HAINES

86

IMB

>

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n

90

0 0

.

4

KAJITA

86

KAMI

>

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n

90

4 3

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85

IMB

>

0

.

6

n

90

2

44 CHERRY

81

HOME

44 We have converted 2 possible events to 90% CL limit.

τ

¡

N

→

e

+

ρ

¢

τ

7

τ

¡

N

→

e

+

ρ

¢

τ

7

τ

¡

N

→

e

+

ρ

¢

τ

7

τ

¡

N

→

e

+

ρ

¢

τ

7

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

217

>

217

>

217

>

217

n

n

n

n

90

90

90

90

4

444 4

.

8

4

.

8

4

.

8

4

.

8

MCGREW

99

IMB3

>

75

>

75

>

75

>

75

p

p

p

p

90

90

90

90

2

222 2

.

7

2

.

7

2

.

7

2

.

7

HIRATA

89

C

KAMI

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

29

p

90

0 2

.

2

BERGER

91

FREJ

>

41

n

90

0 1

.

4

BERGER

91

FREJ

>

58

n

90

0 1

.

9

HIRATA

89

C

KAMI

>

38

n

90

2 4

.

1

SEIDEL

88

IMB

>

1

.

2

p

90

0

BARTELT

87

SOUD

>

1

.

5

n

90

0

BARTELT

87

SOUD

>

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p

90

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HAINES

86

IMB

>

14

n

90

9 4

HAINES

86

IMB

>

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p

90

0

<

1

.

2

ARISAKA

85

KAMI

>

6

n

90

2

<

1

ARISAKA

85

KAMI

>

6

.

7

p

(free)

90

6 6

BLEWITT

85

IMB

>

17

p

90

7 7

BLEWITT

85

IMB

>

12

n

90

4 2

PARK

85

IMB

>

0

.

6

n

90

1 0

.

3

45 BARTELT

83

SOUD

>

0

.

5

p

90

1 0

.

3

45 BARTELT

83

SOUD

>

9

.

8

p

90

1

46 KRISHNA...

82

KOLR

>

0

.

8

p

90

2

47 CHERRY

81

HOME

45 Limit based on zero events.

46 We have calculated 90% CL limit from 0 confined events.

47 We have converted 2 possible events to 90% CL limit.

τ

¡

N

→

µ

+

ρ

¢

τ

8

τ

¡

N

→

µ

+

ρ

¢

τ

8

τ

¡

N

→

µ

+

ρ

¢

τ

8

τ

¡

N

→

µ

+

ρ

¢

τ

8

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

228

>

228

>

228

>

228

n

n

n

n

90

90

90

90

3

333 9

.

5

9

.

5

9

.

5

9

.

5

MCGREW

99

IMB3

>

110

>

110

>

110

>

110

p

p

p

p

90

90

90

90

0

000 1

.

7

1

.

7

1

.

7

1

.

7

HIRATA

89

C

KAMI

HTTP://PDG.LBL.GOV

Page 13

Created: 6/1/2009 14:18

Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

12

p

90

0 0

.

5

BERGER

91

FREJ

>

22

n

90

0 1

.

1

BERGER

91

FREJ

>

23

n

90

1 1

.

8

HIRATA

89

C

KAMI

>

4

.

3

p

90

0 0

.

7

PHILLIPS

89

HPW

>

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p

90

0 0

.

5

SEIDEL

88

IMB

>

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n

90

1 1

.

1

SEIDEL

88

IMB

>

16

p

90

4 4

.

5

HAINES

86

IMB

>

7

n

90

6 5

HAINES

86

IMB

>

12

p

90

0

<

0

.

7

ARISAKA

85

KAMI

>

5

n

90

1

<

1

.

2

ARISAKA

85

KAMI

>

5

.

5

p

(free)

90

4 5

BLEWITT

85

IMB

>

16

p

90

4 5

BLEWITT

85

IMB

>

9

n

90

1 2

PARK

85

IMB

τ

¡

N

→

ν ρ

¢

τ

9

τ

¡

N

→

ν ρ

¢

τ

9

τ

¡

N

→

ν ρ

¢

τ

9

τ

¡

N

→

ν ρ

¢

τ

9

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

162

>

162

>

162

>

162

p

p

p

p

90

90

90

90

18

18

18

18 21

.

7

21

.

7

21

.

7

21

.

7

MCGREW

99

IMB3

>

19

>

19

>

19

>

19

n

n

n

n

90

90

90

90

0

000 0

.

5

0

.

5

0

.

5

0

.

5

SEIDEL

88

IMB

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

9

n

90

4 2

.

4

BERGER

89

FREJ

>

24

p

90

0 0

.

9

BERGER

89

FREJ

>

27

p

90

5 1

.

5

HIRATA

89

C

KAMI

>

13

n

90

4 3

.

6

HIRATA

89

C

KAMI

>

13

p

90

1 1

.

1

SEIDEL

88

IMB

>

8

p

90

6 5

HAINES

86

IMB

>

2

n

90

15 10

HAINES

86

IMB

>

11

p

90

2 1

KAJITA

86

KAMI

>

4

n

90

2 2

KAJITA

86

KAMI

>

4

.

1

p

(free)

90

6 7

BLEWITT

85

IMB

>

8

.

4

p

90

6 5

BLEWITT

85

IMB

>

2

n

90

7 3

PARK

85

IMB

>

0

.

9

p

90

2

48 CHERRY

81

HOME

>

0

.

6

n

90

2

48 CHERRY

81

HOME

48 We have converted 2 possible events to 90% CL limit.

τ

¡

p

→

e

+

ω

¢

τ

10

τ

¡

p

→

e

+

ω

¢

τ

10

τ

¡

p

→

e

+

ω

¢

τ

10

τ

¡

p

→

e

+

ω

¢

τ

10

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

107

>

107

>

107

>

107

p

p

p

p

90

90

90

90

7

777 10

.

8

10

.

8

10

.

8

10

.

8

MCGREW

99

IMB3

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

17

p

90

0 1

.

1

BERGER

91

FREJ

>

45

p

90

2 1

.

45

HIRATA

89

C

KAMI

>

26

p

90

1 1

.

0

SEIDEL

88

IMB

>

1

.

5

p

90

0

BARTELT

87

SOUD

>

37

p

90

6 5

.

3

HAINES

86

IMB

>

25

p

90

1

<

1

.

4

ARISAKA

85

KAMI

HTTP://PDG.LBL.GOV

Page 14

Created: 6/1/2009 14:18

Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

>

12

p

(free)

90

6 7

.

5

BLEWITT

85

IMB

>

37

p

90

6 5

.

7

BLEWITT

85

IMB

>

0

.

6

p

90

1 0

.

3

49 BARTELT

83

SOUD

>

9

.

8

p

90

1

50 KRISHNA...

82

KOLR

>

2

.

8

p

90

2

51 CHERRY

81

HOME

49 Limit based on zero events.

50 We have calculated 90% CL limit from 0 confined events.

51 We have converted 2 possible events to 90% CL limit.

τ

¡

p

→

µ

+

ω

¢

τ

11

τ

¡

p

→

µ

+

ω

¢

τ

11

τ

¡

p

→

µ

+

ω

¢

τ

11

τ

¡

p

→

µ

+

ω

¢

τ

11

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

117

>

117

>

117

>

117

p

p

p

p

90

90

90

90

11

11

11

11 12

.

1

12

.

1

12

.

1

12

.

1

MCGREW

99

IMB3

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

11

p

90

0 1

.

0

BERGER

91

FREJ

>

57

p

90

2 1

.

9

HIRATA

89

C

KAMI

>

4

.

4

p

90

0 0

.

7

PHILLIPS

89

HPW

>

10

p

90

2 1

.

3

SEIDEL

88

IMB

>

23

p

90

2 1

HAINES

86

IMB

>

6

.

5

p

(free)

90

9 8

.

7

BLEWITT

85

IMB

>

23

p

90

8 7

BLEWITT

85

IMB

τ

¡

n

→

ν ω

¢

τ

12

τ

¡

n

→

ν ω

¢

τ

12

τ

¡

n

→

ν ω

¢

τ

12

τ

¡

n

→

ν ω

¢

τ

12

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

108

>

108

>

108

>

108

n

n

n

n

90

90

90

90

12

12

12

12 22

.

5

22

.

5

22

.

5

22

.

5

MCGREW

99

IMB3

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

17

n

90

1 0

.

7

BERGER

89

FREJ

>

43

n

90

3 2

.

7

HIRATA

89

C

KAMI

>

6

n

90

2 1

.

3

SEIDEL

88

IMB

>

12

n

90

6 6

HAINES

86

IMB

>

18

n

90

2 2

KAJITA

86

KAMI

>

16

n

90

1 2

PARK

85

IMB

>

2

.

0

n

90

2

52 CHERRY

81

HOME

52 We have converted 2 possible events to 90% CL limit.

τ

¡

N

→

e

+

K

¢

τ

13

τ

¡

N

→

e

+

K

¢

τ

13

τ

¡

N

→

e

+

K

¢

τ

13

τ

¡

N

→

e

+

K

¢

τ

13

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

17

>

17

>

17

>

17

n

n

n

n

90

90

90

90

35

35

35

35 29

.

4

29

.

4

29

.

4

29

.

4

MCGREW

99

IMB3

>

150

>

150

>

150

>

150

p

p

p

p

90

90

90

90

0

000

<

0

.

27

<

0

.

27

<

0

.

27

<

0

.

27

HIRATA

89

C

KAMI

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

85

p

90

3 4

.

9

WALL

00

SOU2

>

31

p

90

23 25

.

2

MCGREW

99

IMB3

>

60

p

90

0

BERGER

91

FREJ

>

70

p

90

0 1

.

8

SEIDEL

88

IMB

>

77

p

90

5 4

.

5

HAINES

86

IMB

>

38

p

90

0

<

0

.

8

ARISAKA

85

KAMI

>

24

p

(free)

90

7 8

.

5

BLEWITT

85

IMB

>

77

p

90

5 4

BLEWITT

85

IMB

>

1

.

3

p

90

0

ALEKSEEV

81

BAKS

>

1

.

3

n

90

0

ALEKSEEV

81

BAKS

HTTP://PDG.LBL.GOV

Page 15

Created: 6/1/2009 14:18

Citation: C. Amsler

et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

τ

¡

p

→

e

+

K

0

S

¢

τ

14

τ

¡

p

→

e

+

K

0

S

¢

τ

14

τ

¡

p

→

e

+

K

0

S

¢

τ

14

τ

¡

p

→

e

+

K

0

S

¢

τ

14

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

2000

>

2000

>

2000

>

2000

p

p

p

p

90

90

90

90

6

666 4

.

7

4

.

7

4

.

7

4

.

7

53 KOBAYASHI 05

SKAM

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

120

p

90

1 1

.

3

WALL

00

SOU2

>

76

p

90

0 0

.

5

BERGER

91

FREJ

53 We have doubled the

p

→

e

+

K

0 limit given in KOBAYASHI 05 to obtain this

p

→

e

+

K

0

S

limit.

τ

¡

p

→

e

+

K

0

L

¢

τ

15

τ

¡

p

→

e

+

K

0

L

¢

τ

15

τ

¡

p

→

e

+

K

0

L

¢

τ

15

τ

¡

p

→

e

+

K

0

L

¢

τ

15

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

51

>

51

>

51

>

51

p

p

p

p

90

90

90

90

2

222 3

.

5

3

.

5

3

.

5

3

.

5

WALL

00

SOU2

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

44

p

90

0

≤

0

.

1

BERGER

91

FREJ

τ

¡

N

→

µ

+

K

¢

τ

16

τ

¡

N

→

µ

+

K

¢

τ

16

τ

¡

N

→

µ

+

K

¢

τ

16

τ

¡

N

→

µ

+

K

¢

τ

16

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

120

>

120

>

120

>

120

p

p

p

p

90

90

90

90

0

000

<

1

.

2

<

1

.

2

<

1

.

2

<

1

.

2

WALL

00

SOU2

>

120

>

120

>

120

>

120

p

p

p

p

90

90

90

90

4

444 7

.

2

7

.

2

7

.

2

7

.

2

MCGREW

99

IMB3

>

26

>

26

>

26

>

26

n

n

n

n

90

90

90

90

20

20

20

20 28

.

4

28

.

4

28

.

4

28

.

4

MCGREW

99

IMB3

>

120

>

120

>

120

>

120

p

p

p

p

90

90

90

90

1

111 0

.

4

0

.

4

0

.

4

0

.

4

HIRATA

89

C

KAMI

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

54

p

90

0

BERGER

91

FREJ

>

3

.

0

p

90

0 0

.

7

PHILLIPS

89

HPW

>

19

p

90

3 2

.

5

SEIDEL

88

IMB

>

1

.

5

p

90

0

54 BARTELT

87

SOUD

>

1

.

1

n

90

0

BARTELT

87

SOUD

>

40

p

90

7 6

HAINES

86

IMB

>

19

p

90

1

<

1

.

1

ARISAKA

85

KAMI

>

6

.

7

p

(free)

90

11 13

BLEWITT

85

IMB

>

40

p

90

7 8

BLEWITT

85

IMB

>

6

p

90

1

BATTISTONI 84

NUSX

>

0

.

6

p

90

0

55 BARTELT

83

SOUD

>

0

.

4

n

90

0

55 BARTELT

83

SOUD

>

5

.

8

p

90

2

56 KRISHNA...

82

KOLR

>

2

.

0

p

90

0

CHERRY

81

HOME

>

0

.

2

n

90

57 GURR

67

CNTR

54 BARTELT 87 limit applies to

p

→

µ

+

K

0

S

.

55 Limit based on zero events.

56 We have calculated 90% CL limit from 1 confined event.

57 We have converted half-life to 90% CL mean life.

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et al.

(Particle Data Group), PL

B667

, 1 (2008) and 2009 partial update for the 2010 edition (URL: http://pdg.lbl.gov)

τ

¡

p

→

µ

+

K

0

S

¢

τ

17

τ

¡

p

→

µ

+

K

0

S

¢

τ

17

τ

¡

p

→

µ

+

K

0

S

¢

τ

17

τ

¡

p

→

µ

+

K

0

S

¢

τ

17

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

2600

>

2600

>

2600

>

2600

p

p

p

p

90

90

90

90

3

333 3

.

9

3

.

9

3

.

9

3

.

9

58 KOBAYASHI 05

SKAM

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

150

p

90

0

<

0

.

8

WALL

00

SOU2

>

64

p

90

0 1

.

2

BERGER

91

FREJ

58 We have doubled the

p

→

µ

+

K

0 limit given in KOBAYASHI 05 to obtain this

p

→

µ

+

K

0

S

limit.

τ

¡

p

→

µ

+

K

0

L

¢

τ

18

τ

¡

p

→

µ

+

K

0

L

¢

τ

18

τ

¡

p

→

µ

+

K

0

L

¢

τ

18

τ

¡

p

→

µ

+

K

0

L

¢

τ

18

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

83

>

83

>

83

>

83

p

p

p

p

90

90

90

90

0

000 0

.

4

0

.

4

0

.

4

0

.

4

WALL

00

SOU2

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

44

p

90

0

≤

0

.

1

BERGER

91

FREJ

τ

¡

N

→

ν

K

¢

τ

19

τ

¡

N

→

ν

K

¢

τ

19

τ

¡

N

→

ν

K

¢

τ

19

τ

¡

N

→

ν

K

¢

τ

19

LIMIT

(1030 years)

PARTICLE

CL

%

EVTS

BKGD EST

DOCUMENT ID

TECN

>

2300

>

2300

>

2300

>

2300

p

p

p

p

90

90

90

90

0

000 1

.

3

1

.

3

1

.

3

1

.

3

KOBAYASHI

05

SKAM

>

86

>

86

>

86

>

86

n

n

n

n

90

90

90

90

0

000 2

.

4

2

.

4

2

.

4

2

.

4

HIRATA

89

C

KAMI

• • •

We do not use the following data for averages, fits, limits, etc.

• • •

>

26

n

90

16 9

.

1

WALL

00

SOU2

>

670

p

90

HAYATO

99

SKAM

>

151

p

90

15 21

.

4

MCGREW

99

IMB3

>

30

n

90

34 34

.

1

MCGREW

99

IMB3

>

43

p

90

1 1

.

54

59 ALLISON

98

SOU2

>

15

n

90

1 1

.

8

BERGER

89

FREJ

>

15

p

90

1 1

.

8

BERGER

89

FREJ

>

100

p

90

9 7

.

3

HIRATA

89

C

KAMI

>

0

.

28

p

90

0 0

.

7

PHILLIPS

89

HPW

>

0

.

3

p

90

0

BARTELT

87

SOUD

>

0

.

75

n

90

0

60 BARTELT

87

SOUD

>

10

p

90

6 5

HAINES

86

IMB

>

15

n

90

3 5

HAINES

86

IMB

>

28

p

90

3 3

KAJITA

86

KAMI

>

32

n

90

0 1

.

4

KAJITA

86

KAMI

>

1

.

8

p

(free)

90

6 11

BLEWITT

85

IMB

>

9

.

6

p

90

6 5

BLEWITT

85

IMB

>

10

n

90

2 2

PARK

85

IMB

>

5

n

90

0

BATTISTONI 84

NUSX

>

2

p

90

0

BATTISTONI 84

NUSX

>

0

.

3

n

90

0

61 BARTELT

83

SOUD

>

0

.

1

p

90

0

61 BARTELT

83

SOUD

>

5

.

8

p

90

1

62 KRISHNA...

82

KOLR

>

0

.

3

n

90

2

63 CHERRY

81

HOME

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